铁基高温超导体的超导电性是非常规超导机理研究的重要组成部分 ， 精细的电子结构和超导能隙结构是理解铁基超导体超导机理的前提和基础 。 然而 ， 即使对于被最早和最广泛研究的最佳掺杂铁基超导体(Ba0.6K0.4)Fe2As2 ， 其电子结构和超导能隙结构仍然存在诸多争议 ， 包括超导态下布里渊区中心(Γ点)附近平带的起源 ， 布里渊区角落(M点)附近的能带和费米面的拓扑结构 ， 以及Γ点和M点附近精确的超导能隙结构等 。 这些问题的深入研究 ， 对于厘清争议和理解铁基超导体的超导机理具有重要的意义 。
中国科学院物理研究所/北京凝聚态物理国家研究中心超导国家重点实验室周兴江研究组的博士生蔡永青、黄建伟以及赵林副研究员等 ， 利用新一代基于飞行时间分析器的真空紫外激光角分辨光电子能谱的超高分辨率和同时探测二维动量空间的独特优势 ， 结合氦灯光源的光电子能谱 ， 对高质量最佳掺杂(Ba0.6K0.4)Fe2As2超导体进行了全面系统的电子结构和超导能隙的研究 ， 揭示了其本征的电子结构和超导能隙结构 。
最佳掺杂(Ba0.6K0.4)Fe2As2 布里渊区中心Γ点附近 ， 在超导态会出现一个“平带”结构 ， 长期以来对其起源一直存在着完全不同的理解（可能存在的四种解释如图1所示） 。 利用激光角分辨光电子能谱 ， 对新鲜解理的样品和退化的样品能带结构之间的比较表明 ， 退化的样品中超导相干峰被强烈压制 ， 但平带结构基本保持不变 ， 因而会更加明显地显现出来（图2） 。 对M点附近的能带仔细测量发现 ， 在超导温度以上相干性很差的能带 ， 在超导态形成了具有很强超导相干峰的能带（图3） 。 在超导态M点形成的能带 ， 与在Γ点附近发现的“平带”结构具有很好的对应关系（图4） 。 在Γ点和M点观测到了非常清晰的能带复制现象 ， 这种能带复制在正常态和超导态下都可以观测到 ， 有可能是由表面重构导致（图5） 。
基于以上的结果 ， 他们建立一个新的完整的图像来理解最佳掺杂(Ba0.6K0.4)Fe2As2的电子结构（图6） 。 Γ点附近平带的起源 ， 是由M点的能带复制到Γ点以及Γ点附近能带的超导回弯两部分共同组成 。 对能带结构的准确认识 ， 结合更精细的测量 ， 有助于提取出准确的超导能隙 ， 建立完整的超导能隙图像 。 如图7所示 ， 在Γ点附近三个能带展现出三个不同的超导能隙 ， M点附近的两个能带对应的超导能隙约为5.5meV ， 远小于之前所有ARPES的测量结果 。
该工作直接观测到了超导态下和正常态下在Γ点和M点能带的复制现象 ， 确定了超导态下Γ点附近平带的起源 ， 在Γ点和M点建立了新的超导能隙结构 。 这些结果澄清并解决了关于最佳掺杂(Ba0.6K0.4)Fe2As2的电子结构和超导能隙的一系列争议 ， 为检验并建立理论来理解铁基超导体的超导机理提供了关键的信息 。
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